Kdjykuj

Oni proponas alinomi la artikolon «Maldika strukturo» al «Fajna strukturo». Kialo: propono pli konforma al la faka termino kaj NPIV Atentu: la celpaĝo «Fajna strukturo» jam ekzistas. Nur administrantoj povas forigi ĝin, por ke alinomado eblu. Se vi konsentas aŭ kontraŭas la proponon, bonvolu skribi viajn argumentojn sur la diskutan paĝon.

Fajna strukturo de spektro de hidrogeno: disiĝo la energinivelo pri n=2 en serio de Lyman.

En atoma fiziko, la maldika strukturo, aŭ fajna strukturo (laŭ PIV), estas la forkiĝo (dividiĝo) de la spektraj linioj de atomo pro relativecaj korektadoj de la unua ordo.

La maldetala strukturo de liniaj spektroj estas la liniaj spektroj antaŭdiritaj por ne-relativecaj elektronoj sen spino. Ekezemple pri hidrogena atomo, energiaj niveloj de la maldetala strukturo dependas nur de la ĉefa kvantuma nombro n. Tamen, pli preciza modelo konsideras ankaŭ relativisman kaj spinan efikojn, kiuj rompas la degenerecon de la energiaj niveloj kaj disforkigas la spektrajn liniojn. La skalo de la maldiko-struktura forkiĝo relative al diferenco de energiaj niveloj de la maldetala strukturo estas je ordoj de grandeco malplialta (Ĉ. 20 000 foje malpli pri hidrogeno), ĉar valoras nur Zα², kie Z estas la atomnumero kaj α estas la maldiko-struktura konstanto.

La maldetala strukturo povas esti disdividita en tri ĝustigajn termojn: la kineta energia termo, la spino-orbita termo, kaj la termo de kvantumaj osciladoj de elektrono (termo de Darwin). La plena hamiltona esprimo estas:

H=H0+Hkineta+Hso+HDarwin .{displaystyle H=H_{0}+H_{kineta}+H_{so}+H_{Darwin} .}

Relativisma korektado de kineta energio |

Klasike, la kineta-energia termo de la hamiltona esprimo estas:

T=p22me{displaystyle T={frac {p^{2}}{2m_{e}}}}

Tamen, se estas konsideranta ankaŭ speciala teorio de relativeco, oni devas uzi relativisman formon de la kineta energio,

T=p2c2+me2c4−mec2{displaystyle T={sqrt {p^{2}c^{2}+m_{e}^{2}c^{4}}}-m_{e}c^{2}}

kie la unua termo estas la tuteca relativisma energio kaj la termo estas la kvieta energio de la elektrono. Elvolvante ĉi tion per serio de Taylor rezultas

T=p22me−p48me3c2+…{displaystyle T={frac {p^{2}}{2m_{e}}}-{frac {p^{4}}{8m_{e}^{3}c^{2}}}+dots }

Tiel korektado de la unua ordo al la hamiltona esprimo estas

Hkineta=−p48me3c2{displaystyle H_{kineta}=-{frac {p^{4}}{8m_{e}^{3}c^{2}}}}

Uzanta ĉi tion kiel perturbo, oni povas kalkuli la energiajn korektadojn de la unua ordo pro relativismo.

En(1)=⟨ψ0|H′|ψ0⟩=−18me3c2⟨ψ0|p4|ψ0⟩=−18me3c2⟨ψ0|p2p2|ψ0⟩{displaystyle E_{n}^{(1)}=langle psi ^{0}vert H'vert psi ^{0}rangle =-{frac {1}{8m_{e}^{3}c^{2}}}langle psi ^{0}vert p^{4}vert psi ^{0}rangle =-{frac {1}{8m_{e}^{3}c^{2}}}langle psi ^{0}vert p^{2}p^{2}vert psi ^{0}rangle }

kie ψ0{displaystyle psi ^{0}} estas la neperturbita onda funkcio. Memorante la neperturbitan hamiltonan esprimon, oni vidas ke

H0|ψ0⟩=En|ψ0⟩{displaystyle H^{0}vert psi ^{0}rangle =E_{n}vert psi ^{0}rangle }

(p22me+V)|ψ0⟩=En|ψ0⟩{displaystyle left({frac {p^{2}}{2m_{e}}}+Vright)vert psi ^{0}rangle =E_{n}vert psi ^{0}rangle }

p2|ψ0⟩=2me(En−V)|ψ0⟩{displaystyle p^{2}vert psi ^{0}rangle =2m_{e}(E_{n}-V)vert psi ^{0}rangle }

Oni povas uzi ĉi tiu rezulto por plu kalkuli la relativisman korektadon:

En(1)=−18me3c2⟨ψ0|p2p2|ψ0⟩{displaystyle E_{n}^{(1)}=-{frac {1}{8m_{e}^{3}c^{2}}}langle psi ^{0}vert p^{2}p^{2}vert psi ^{0}rangle }

En(1)=−18me3c2⟨ψ0|(2me)2(En−V)2|ψ0⟩{displaystyle E_{n}^{(1)}=-{frac {1}{8m_{e}^{3}c^{2}}}langle psi ^{0}vert (2m_{e})^{2}(E_{n}-V)^{2}vert psi ^{0}rangle }

En(1)=−12mec2(En2−2En⟨V⟩+⟨V2⟩){displaystyle E_{n}^{(1)}=-{frac {1}{2m_{e}c^{2}}}(E_{n}^{2}-2E_{n}langle Vrangle +langle V^{2}rangle )}

Por hidrogeno, V=e2r{displaystyle V={frac {e^{2}}{r}}}, ⟨V⟩=e2a0n2{displaystyle langle Vrangle ={frac {e^{2}}{a_{0}n^{2}}}} kaj ⟨V2⟩=e4(l+1/2)n3a02{displaystyle langle V^{2}rangle ={frac {e^{4}}{(l+1/2)n^{3}a_{0}^{2}}}} kie a₀ estas la radiuso de Bohr, n estas la ĉefa kvantuma nombro kaj l estas la azimuta kvantuma nombro. Pro tio la relativisma korektado por hidrogeno estas

En(1)=−12mec2(En2−2Ene2a0n2+e4(l+1/2)n3a02)=−En22mec2(4nl+1/2−3){displaystyle E_{n}^{(1)}=-{frac {1}{2m_{e}c^{2}}}left(E_{n}^{2}-2E_{n}{frac {e^{2}}{a_{0}n^{2}}}+{frac {e^{4}}{(l+1/2)n^{3}a_{0}^{2}}}right)=-{frac {E_{n}^{2}}{2m_{e}c^{2}}}left({frac {4n}{l+1/2}}-3right)}

Spino-orbita kuplado |

La spino-orbita korektado aperas kiam oni konsideras ne la norman kadron de referencon (kie la elektronaj orbitas ĉirkaŭ la atomkerno) sed tiun kie la elektrono estas senmova kaj la atomkerno anstataŭe orbitas ĉirkaŭ ĝi. En ĉi tiu okazo la orbitanta kerno funkcias kiel cikla elektra kurento, kiu generas magnetan kampon. Tamen, la elektrono mem havas magnetan momanton pro sia apriora angula movokvanto. La du magnetaj vektoroj, B→{displaystyle {vec {B}}} kaj μ→s{displaystyle {vec {mu }}_{s}} kupliĝas kune tiel ke estas certa energio dependanta de ilia relativa orientiĝo. Ĉi tiu donas la energian korektadon de formo

ΔEso=ξ(r)L→⋅S→.{displaystyle Delta E_{so}=xi (r){vec {L}}cdot {vec {S}}.}

Hso=(Ze24πϵ0)(12me2c2)l→⋅s→r3{displaystyle H_{so}=left({frac {Ze^{2}}{4pi epsilon _{0}}}right)left({frac {1}{2m_{e}^{2}c^{2}}}right){frac {{vec {l}}cdot {vec {s}}}{r^{3}}}}

Termo de Darwin |

La termo de Darwin ŝanĝas la efikan potencialon je la kerno. Ĝi povas esti interpretita kiel ŝmirado de la elektrostatika interago inter la elektrono kaj kerno pro kvantumaj osciladoj de elektrono.

HDarwin=ℏ28me2c24π(Ze24πϵ0)δ3(r→){displaystyle H_{Darwin}={frac {hbar ^{2}}{8m_{e}^{2}c^{2}}}4pi left({frac {Ze^{2}}{4pi epsilon _{0}}}right)delta ^{3}left({vec {r}}right)}

Vidu ankaŭ |

• Spino-orbita interago


• Angula movokvanta kuplado


• Hiperfajna strukturo


• Ŝoviĝo de Lamb


• Konstanto de fajna strukturo


• Niels Bohr


• William Rowan Hamilton


• 
  Charles Galton Darwin, nepo de Charles Darwin
  

Eksteraj ligiloj |

• 
  Fajna strukturo en Hyperphysics (angle)


• 
  La fajna strukturo de hidrogeno de Universitato de Teksaso (angle)